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发表于 2014-11-2 22:13:23
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来自 江苏苏州
本帖最后由 ggbbggb 于 2014-11-2 22:43 编辑
多谢hillyuan老师的加入和拓宽讨论的视野!加一些杂谈。
在虚位移原理中,有几个提法,delta U= delta W, delta Wi=delta We, delta Wi+ delta We=0 (Oden, Washizu) 这几个模式由于自己的定义最后数学上是一样的。我是结构工程的,习惯了外虚功=内虚功的说法 (龙驭球,Bathe)。该定理的证明,由于现在有了张量记法,充分必要证明也没那么复杂,之前老的证明似乎由于Southwell (英国三大弹力大师之一,另2个是AHE LOVE, AE GREEN). 它是原理,已被证明,我们就可以居于它衍生别的理论。
在最小势能原理和虚位移原理中, W =f u, delta W = f * delta u +u *delta f =f * delta u 这个结论在 Washizu 的 弹塑性变分法 书 中 是作为 assumption 出现的,在这个assumption的前提下,才可以虚位移原理 推导出 最小势能原理。见p6 (copy一点, "When the existence of a strain energy function is assured and the external forces are assumed to be kept unchanged during displacement variation, the principle of virtual work leads to ...", 这里的虚功原理指虚位移原理)这一点和版主57楼一致,这个说法还是更科学的。就像我在前面指出的,在非最小势能原理/虚位移原理中,我们没有这个assumption 。前面的一些讨论集中在f 保持不变(也即上面这个被Washizu认为是assumption的东西) 是否是由于delta u的微小引起的,原此楼主的那个“虚位移微小,故有。。。”。
因为这些原理中有好几个容易混淆的概念。在总势能 中涉及到真实位移, 而变分之后就变成虚位移。在最小势能原理中 W=f u,如果不是保守力,这样的定义就失去意义了。所以我们强加这一条件。但要注意在真实位移 (产生变形时),f 是从0增加到最后值得,对线弹性体,f做的真工其实是(W) 的 1/2,而这个真工根据真实能量守恒=strain energy(U)本身, 所以总势能pi= U-W=strain energy-f u=-1/2W=- U, 真实位移使得pi最小,也即使得U最大,所以有限元给出的近似解给出了真实U的一个lower bound。 所以位移有限元给出的近似解整体上偏小(这当然并不保证每一个节点处的位移都比真实位移小),一个勉强的物理解释就是由于强加了位移约束使得无限自由度变成有限自由度使得结构整体偏刚。注明:如果认为f在u=0时就存在,而在之后真实变形时保持不变,那么这里就会产生一个动力效应,我们谈变形体的静力严格来说是quasi-static,真正的static只有对rigid body。
注明一下,我在前面指出的最小势能原理只适用弹性 (包括线性弹性和非线性弹性)指的是 PI= U-W=U-f u 对这样一个PI极值,该定理和卡式第一定理是等价的, 而卡式第二定理只适用于线弹性(证明中利用了只有在线弹性才有的应变能密度u=互补能密度u*)。跟hillyuan 老师谈的变分原理是普遍原理并没有矛盾的地方。 因为我U是strain energy (也就是当外力移走后这个U会恢复到0)。
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